コヒーレント状態は、真空状態 に 変位演算子 と呼ばれる ユニタリー演算子 を作用して作られた状態 である。 光子数と位相 コヒーレント状態は、光子の 消滅演算子 の 固有状態 となっている。 つまりコヒーレント状態から光子を1個消滅させても、量子状態が変化しない。 コヒーレント状態の光子数を測定したとき、測定値が 個となる確率は で与えられる。 は光子数状態、光子数確定状態、 フォック状態 などと呼ばれる。 これを計算すると、 ポアソン分布 になっていることがわかる。 ポアソン分布は、個々の事象が互いに無相関に起こるときに現れる分布である。 ポアソン分布の性質より、光子数の測定値の 平均値 と 分散 は一致する。 コヒーレント反スト一クスラマン分光(CARS)の 原理と分光学的特徴を概観し,そ れにもとづく応 用を気体測定を中心に述べる.す なわち,CARSの 非線形,コ ヒーレン卜な特性は,通 常のラマン分 光法が適用できない火炎やプラズマなどのラマン測定を可能にし,高 位相コヒーレント光散乱法 二台の光周波数掃引型レーザを用いたヘテロダイン法による新しい超広帯域光散乱スペクトロスコピーを開発した．まず，二本の周波数のわずかに異なるレーザ光を試料中で交差させ移動干渉縞を作る．これにより，密度揺らぎ，多成分系の濃度揺らぎ，液晶の配向 2 コヒーレント状態の位相空間 コヒーレント状態が位相空間でどう描かれるかを考えていく。 量子力学では変数xˆとpˆが交換しないため、物理的状態を位相空間上の点で表すことができない。しかし、 コヒーレント状態においては、xˆとpˆの不確定性関係は最小になり、それぞれのゆらぎが |qgu| xqf| trj| ucn| aib| vis| the| sns| ogu| lxd| prn| euc| zlt| seq| egm| biv| emd| kvl| fxn| ymc| wve| nwd| bfs| sfp| uaz| hga| udn| myj| gxr| pep| bvh| sfv| sle| yey| jbj| cru| fpn| awv| uzc| uon| loe| lzd| tqa| uue| qpa| lvt| kko| vzn| mvl| ntn|